diferențe

  • Subiecte
  • rezumat
  • Introducere
  • Rezultate
  • Evoluția temporală a deplasării maxime
  • Model potrivit pentru estimarea parametrilor
  • Testarea și analiza robusteții.
  • Discuţie
  • Metode
  • Prelucrarea datelor și calculul deplasării medii de vârf
  • informatii suplimentare
  • Informatie suplimentara
  • Fișiere PDF
  • Informatie suplimentara
  • Comentarii

Subiecte

rezumat

Procesul de nucleație și propagare a rupturii cutremurului a fost investigat prin experimente de laborator și modele teoretice, dar există un număr limitat de observații la scară ale zonelor de defect cutremur. Au fost propuse diferite modele și dacă magnitudinea poate fi prezisă în timp ce defalcarea este în curs reprezintă o întrebare nerezolvată. Aici arătăm că evoluția deplasării maxime a undei P în timp este informativă în ceea ce privește etapa inițială a procesului de rupere și poate fi utilizată ca un proxy pentru dimensiunea finală a rupturii. Pentru setul analizat de cutremure, am constatat o creștere rapidă inițială a deplasării maxime pentru evenimente mici și o creștere mai lentă pentru cutremure mari. Rezultatele noastre indică faptul că cutremurele care au loc într-o regiune cu o distanță mare de alunecare critică sunt mai susceptibile să crească într-o ruptură mare decât cele care au originea într-o regiune cu o distanță mai mică de alunecare.

Introducere

Interesul pentru debutul rupturii a fost ridicat din nou recent datorită impactului său imediat asupra evaluării rapide a dimensiunii cutremurului. Abilitatea de a distinge corect un șoc mic de un eveniment mare prin analiza primei observații a undei P este crucială pentru acțiunile de atenuare a riscurilor declanșate de sistemele de avertizare timpurie a cutremurului. Mai mulți autori au demonstrat că prima parte a undelor P înregistrate conține informații despre magnitudine prin frecvența și/sau conținutul de amplitudine 17, 18, 19, 20. Majoritatea acestor studii s-au concentrat pe analiza unei ferestre de timp cu undă P fixă ​​(PTW; 3-4 s).

În studiul de față, am măsurat amplitudinea deplasării maxime a semnalelor filtrate de undă P (Pd) pe un PTW în expansiune progresivă. Studiile anterioare privind începutul formelor de undă au analizat unele cutremure înregistrate într-un număr limitat de stații sau cutremure aparținând aceleiași secvențe. În astfel de condiții, poate fi dificil să recunoaștem clar și să facem o discriminare între efectele sursei și cele de propagare, care pot influența forma inițială a semnalelor. Aici, folosim un set de date mai mare, de înaltă calitate, format din 43 de evenimente japoneze de la moderată la puternică, care se întind pe intervale de magnitudine mare (M) și distanță (R) (4≤ M ≤9; 0≤ R ≤500 km). Am analizat peste 7.000 de forme de undă cu trei componente înregistrate la 1.120 de stații. Lista completă a evenimentelor analizate este furnizată în Tabelul suplimentar 1, în timp ce mai multe detalii despre selectarea bazei de date sunt furnizate în secțiunea Metode suplimentare. Figura 1 prezintă harta stațiilor utilizate și epicentrele evenimentelor selectate.

Distribuția stațiilor utilizate în acest studiu (mici cercuri verzi) și locațiile epicentrale ale celor 43 de evenimente selectate (stele colorate). Dimensiunea stelei este proporțională cu magnitudinea, iar culoarea reprezintă adâncimea sursei. Bara neagră din dreapta jos denotă o lungime de 100 km.

Imagine la dimensiune completă

Rezultate

Evoluția temporală a deplasării maxime

Numărul de cutremure analizate garantează prelevarea adecvată de date în containere de mărime și distanță (Fig. 2a - c). Pentru fiecare eveniment, logaritmul curbei P d versus PTW (denumit în continuare abrevierea LPW) se obține prin media datelor de la toate stațiile disponibile la un moment dat (în general mai mult de 100; vezi secțiunea Metode). Constatăm că fiecare curbă crește progresiv în timp până se atinge o valoare finală stabilă. Nivelul platoului (PL) și timpul de saturație cresc în general cu magnitudinea (Fig. 3a).

( la ) Histograma numărului de cutremure în funcție de magnitudine. ( b ) Distribuția mărimii în funcție de adâncime pentru evenimentele selectate. ( c ) Distribuția înregistrărilor în funcție de distanță pentru diferite clase de magnitudine.

Imagine la dimensiune completă

( la ) Logaritmul mediu al curbei P d versus PTW (LPW) pentru fiecare eveniment analizat. Axa y reprezintă logaritmul mediu al lui P d, obținut utilizând toate datele disponibile în fiecare moment, după corectarea valorilor individuale pentru efectul distanței (folosind ecuația 1). Cutia de inserare este o reprezentare schematică a funcției de potrivire liniară în bucăți. ( b, c, d ), Exemplu de curbă LPW pentru trei evenimente reprezentative de magnitudine M 4,7 ( b ), 6,7 ( c ) și 9 ( d ), respectiv. În fiecare panou, cercurile gri reprezintă datele observate cu barele de eroare asociate ± 1σ (linii punctate). Linia continuă este cea mai bună funcție de potrivire, obținută utilizând modelul liniar în bucăți, iar pătratele întunecate marchează timpii T1 și T2 ai fiecărui eveniment.

Imagine la dimensiune completă

Pentru o singură stație, modelele cinematice ale sursei de câmp îndepărtat indică faptul că curba Pd versus timp reproduce forma funcției 21 a sursei aparente de timp. Prin media P d între multe stații, distribuite în azimut și distanță, funcția rezultată se apropie de MRF. Presupunând o formă triunghiulară pentru MRF, platoul curbelor Pd versus timp este atins la vârful MRF, iar timpul corespunzător este un proxy pentru momentul sursă și durata 22. Observațiile noastre indică faptul că forma inițială a curbelor P d versus timp urmează, în general, o tendință exponențială.

Model potrivit pentru estimarea parametrilor

Deși aceste estimări se referă la întregul proces de defalcare, este puțin probabil ca o scădere inițială să ducă la o valoare constantă finală, independentă de magnitudine. În schimb, presupunând pentru D c o valoare caracteristică de 0,5-1 m pentru un eveniment M = 7 27, valoarea corespunzătoare pentru un eveniment M = 4,5 ar fi pe scara de 5-10 cm. Extrapolând această valoare la mărimi negative, s-ar obține valori micrometrice până la milimetri pentru D c, în conformitate cu estimările experimentelor de laborator. O astfel de scară indică disponibilitatea unei energii de fractură mai mari în stadiul inițial de rupere pentru evenimente mai mari. Mai mult, dimensiunea nucleației este direct legată de rata de decolorare pentru modelele liniare de decolorare alunecare 28, sugerând o dimensiune mai mare și un timp caracteristic mai lung de nucleație a evenimentelor mai mari, confirmat de scara pozitivă a T1 cu magnitudinea.

Creșterea energiei de rupere cu magnitudinea este interpretată în mod obișnuit în mecanica fracturilor de cutremur ca un efect omogenizat al tuturor mecanismelor disipative concurente din planul defectului, cum ar fi fricțiunea, deteriorarea off-fault, presurizarea termică și fuziunea 29. Extinzând această interpretare la stadiul inițial de rupere, posibilele modificări în D c de-a lungul defectului pot fi legate de o lungime caracteristică a rugozităților 3 sau de o rigiditate intrinsecă a zonei de defect, care acumulează elastic energie în timpul defectului. sarcină. Presupunând o distribuție fractală variabilă a lui D c în defecțiune, cu o anumită coerență spațială, susținem că atunci când se dezvoltă o ruptură seismică într-o regiune cu o valoare D c mică, probabilitatea sa de rupere în regiunile adiacente este mică. În schimb, atunci când o ruptură coerentă este nucleată într-o regiune Dc mai mare, este mai probabil să devină un eveniment mai mare. În acest context, variația lui D c și a probabilității ca o ruptură seismică inițială crește justifică dispersia valorilor lui B1 față de magnitudine.

În cele din urmă, relația log-liniară între MRF și B1 indică creșterea exponențială a fazei de nucleație. Deși valorile T1 observate sunt comparabile cu timpii de nucleație, nu putem exclude posibilitatea ca acestea să implice accelerarea inițială a fazei de descompunere dinamică. În plus, o energie de descompunere mai mare previne accelerarea rapidă a defecțiunii în acest stadiu incipient, ceea ce limitează, de asemenea, creșterea ratei momentului în timp.

Variația observată în B1 cu magnitudine poate avea un impact major asupra evaluării rapide a dimensiunii cutremurului. Cu toate acestea, panta măsurată în această lucrare este derivată din tendința medie de sute de înregistrări, care acoperă game largi de azimut și distanță, în timp ce, în timp real, disponibilitatea datelor depinde de geometria stației de origine. Prin urmare, este necesară o analiză suplimentară pentru a simula transmiterea datelor în timp real și pentru a evalua datele minime de origine aproape necesare pentru a constrânge panta inițială. Presupunând că panta este bine limitată de datele apropiate de sursă, o fereastră de timp scurtă (aproximativ 1 s, Fig. Suplimentară 7) este suficientă pentru o evaluare a dimensiunii cutremurului.

Metode

Prelucrarea datelor și calculul deplasării medii de vârf

Pentru a obține forme de undă de deplasare, valoarea medie și tendința liniară sunt mai întâi eliminate din datele brute de accelerație. Aceste înregistrări sunt dublu integrate și se aplică un filtru Butterworth non-cauzal high-pass cu o frecvență de tăiere de 0,075 Hz pentru a elimina tendința artificială pe termen lung și liniile de bază introduse prin operația de dublă integrare. Timpii de declanșare a undei P au fost selectați manual din fiecare componentă verticală a înregistrărilor accelerometrului.

Măsurăm amplitudinea deplasării maxime în semnalele de undă P filtrate (Pd) pe un PTW în expansiune progresivă, începând de la 0,05 s după ora de începere a undei P și continuând până la sosirea preconizată a fazei S 30. Pentru fiecare eveniment, am obținut curba LPW prin medierea tuturor datelor disponibile în fiecare fereastră de timp după corectarea valorilor Pd observate la diferite stații pentru efectul atenuării geometrice. Pentru a compara valorile Pd observate la diferite stații, efectul de atenuare geometrică a fost corectat cu următoarea relație de atenuare:

unde M este magnitudinea evenimentului, P d se măsoară în cm (într-o fereastră de timp fixă ​​de 3 s) și distanța hipocentrală R se măsoară în km. În ecuația (1), un singur termen (log R) este folosit pentru a explica atât împrăștierea geometrică, cât și atenuarea anelastică. Cantitățile utilizate aici sunt furnizate de Agenția Meteorologică din Japonia și se presupune că sunt echivalente cu cantitățile actuale. Pentru cutremure cu M

unde T p este timpul de pornire al undei P observat, R este distanța hipocentrală în km și b = 0,088. Coeficientul b a fost obținut printr-o analiză de regresie liniară după selectarea manuală a timpilor de sosire a undei S pentru un număr limitat de înregistrări din setul nostru de date.

Pentru fiecare eveniment, stabilim un PTW maxim de explorat, pe baza duratei așteptate a sursei modelelor cinematice pentru magnitudinea corespunzătoare și considerăm cel puțin dublul duratei așteptate. Pentru a calcula curba medie LPW, avem nevoie de cel puțin cinci puncte de date pentru fiecare PTW. Calculul mediu se oprește atunci când numărul de puncte de date nu este suficient sau când PTW atinge limita maximă de timp, indiferent de condiția care apare mai întâi.

Pentru a modela curbele LPW, folosim o funcție de potrivire liniară inversată în bucăți pentru cinci parametri necunoscuți: primul și al doilea timp de colț (T1 și respectiv T2), panta celor două linii drepte (respectiv B1 și B2) și Finalul PL.

informatii suplimentare

Cum se citează acest articol: Colombelli, S. și colab. Dovezi ale unei diferențe în debutul rupturii între cutremure mici și mari. Nat. Commun. 5: 3958 doi: 10.1038/ncomms4958 (2014).

Informatie suplimentara

Fișiere PDF

Informatie suplimentara

Figurile suplimentare 1-7, tabelele suplimentare 1-2, discuții suplimentare, metode suplimentare și referințe suplimentare

Comentarii

Prin trimiterea unui comentariu, sunteți de acord să respectați Termenii și liniile directoare ale comunității. Dacă găsiți ceva abuziv sau nu respectă termenii sau liniile directoare, marcați-l ca inadecvat.